推挽晶体管电路是一种电子电路，使用以特定方式连接的有源器件，可以在需要时交替提供电路并从连接的负载吸收电流，用于向负载提供大功率，也被称为推挽放大器。

　　推挽放大器由2个晶体管组成，其中一个是NPN型，另外一个PNP型。一个晶体管在正半周期推动输出，另一个在负半周期拉动输出，因此被称为推挽放大器。

　　推挽放大器电路的主要优点是当没有信号时，输出晶体管没有功耗。推挽放大电路有多种类型，但通常将B类放大器视为推挽放大器。

　　A类配置是最常见的功率放大器配置，仅由一个设置为始终保持导通状态的开关晶体管组成，产生最小的失真和最大幅度的输出信号。A类放大器的效率很低，接近30%。即使没有连接输入信号，A 类放大器的级也允许相同数量的负载电流流过它，因此输出晶体管需要大散热器。A类放大器的电路图如下：

　　B类放大器是实际的推挽放大器。B 类放大器的效率高于 A 类放大器，因为它由两个晶体管 NPN 和 PNP 组成。B 类放大器电路以这样一种方式偏置，即每个晶体管将在输入波形的一个半周期内工作。因此，这类放大电路的导通角为180度。一个晶体管在正半周期推动输出，而另一个在负半周期拉动输出，这就是它被称为推挽放大器的原因。B类放大器的电路图如下：

　　B 类通常会受到称为交叉失线V 时失真。我们知道，晶体管需要在其基极 - 发射极结处提供 0.7v 的电压才能将其打开。因此，当交流输入电压施加到推挽放大器时，它从 0 开始增加，直到达到 0.7v，晶体管保持关断状态，我们没有得到任何输出。PNP 晶体管在交流波的负半周也会发生同样的事情，这被称为死区。为了克服这个问题，二极管用于偏置，然后放大器被称为 AB 类放大器。

　　交叉失真缺陷可以通过使用两个在晶体管位置导通的二极管来校正。修改后的电路现在称为AB 类放大器电路。

　　该AB类放大器是利用A类和B类放大器电路的特性制成的电路。从 0V 到 0.7V，二极管偏置在导通状态，此时晶体管在基极没有信号。这解决了交叉失真问题。

　　推挽放大电路由两个晶体管Q1和Q2组成，分别为NPN和PNP。当输入信号为正时，Q1 开始导通并在输出端产生正输入的复制品。此时Q2仍处于关断状态。

　　晶体管 Q1 和 Q2 不能同时导通，要使 Q1 导通，我们要求 V IN必须大于 Vout，对于 Q2，Vin 必须小于 Vout。如果 V IN等于零，则 Vout 也必须等于零。

　　现在，当 V IN从零开始增加时，输出电压 Vout 将保持为零，直到 V IN小于 V BE1（约为 0.7v），其中 V BE是导通 NPN 晶体管 Q1 所需的电压。因此，在 V IN小于 V BE或 0.7v期间，输出电压呈现死区。当 V IN从零开始下降时也会发生同样的事情，PNP 晶体管 Q2 不会导通，直到 V IN大于 V BE2 (~0.7v)，其中 V BE2是导通晶体管 Q2 所需的电压。

　　不管是为扬声器还是伺服放大电路供电，推挽输出级（B类）是一个很好的选择。主要优点就是当没有信号存在时，输出晶体管中没有功耗。缺点就是信号子0V附近失真。下面来看看使用一些简单的技术可以降低多少失真。

　　该级既可以提供电流也可以吸收电流。因为电路实际上只是几个射极跟随器驱动同一个负载，所以操作简单；Q1 进行正摆动；Q2 进行负摆动。

　　在仿线V 峰值正弦波应用于输入。绘制输入 V(1) 和输出 V(2) 电压。“正弦波”输出——输出级是简单的射极跟随器。打开晶体管大约需要 0.7 V。这意味着在输入达到 +0.7 V 之前，Q1 的发射极不会开始正向移动。同样，在输入低于 -0.7 V 之前，Q2 的发射极不会向负移动。实际上，+/-0.7 V 之间的任何输入信号都有进入“死区”，使输出停留在 0V。另一个不良影响是输出低于 5V 峰值约 0.7 V。

　　仿真提供了一种方便的方法来确定输出信号的总谐波失真 (THD)。通过包含命令四个 10KHZ V(2)，使用 10kHz 作为基频计算电压 V(2) 的傅里叶级数。

　　如果信号是没有失真的纯正弦波，则傅里叶级数将在基本 10kHz 处显示一个大分量 V1，没有任何分量，V2、V3、V4...，谐波频率为 20kHz、30kHz、40kHz... .. 另一方面，失真波在谐波处显示出重要的成分。THD 很容易计算为：

　　这里需要一种方法来弥补射极跟随器的 0.7 V 损失。这里就要想：哪个组件的导通电压接近 VBE 压降？答案是PN结二极管，下面显示了两个二极管清理死区的示意图。

　　这是解决失真问题的简单而有效的方法。二极管 D1 为输入信号增加了大约 0.7 V，与 NPN 发射极跟随器 Q11 的下降量大致相同，为 -0.7 V。最终效果是 VD1 和 VBE 相互抵消，保持（大约）输入电平。二极管 D2 对 Q12 的作用相同，只是极性相反。

　　RB1 控制 D1 的电流,电流越大（RB1 越小）意味着二极管电压越大，因此在无输入信号时 Vbe 越大。这种增加的偏差应该会进一步减少失真。但是，注意不要让 RB1 太小。由此产生的更高的二极管电流和更高的二极管电压开始正向偏置 Q1，导致集电极电流流动，即使没有输入信号也是如此。此时，晶体管已进入 AB 类偏置。只要您考虑到 Q1 中的额外功耗，这可能没问题。（偏置过多的另一个危险是晶体管在升温时进入热失控状态。）

　　你可以通过 IRB1 = (VPOS - VB11) / RB1 计算通过 RB1 的电流，从这个公式你可以知道 IRB1 会随着 VB11 的增加而变小。到达一个点，IRB1 不足以同时为 D1 和 Q11 供电。随着输入增加，二极管 D1 最终关断，使输出在剩余的电压峰值期间保持平坦。

　　将 RB1 从 10k 降低到 1k 这样的值，重新运行模拟。THD 有没有下降？另一方面，如果追求的是低功耗，则增加 RB1 以降低输出级中的偏置电流。但是，在输出在峰值附近变平之前，用不依赖于 VB11 的电流源替换 RB1，或者选择具有更高 Beta 的晶体管。）

　　这里运行仿真并绘制带有反馈的输入V(21) 和输出电压 V(22)。查看运算放大器的输出 V，运算放大器的输出补偿了射极跟随器的 0.7 V 压降。然后对输出执行傅里叶分析，THD 现在应该被压低到 0.1% 以下。

　　2、通过添加两个反馈电阻来为该级增加一些增益；一个从 RL3 到运算放大器的负输入，另一个从负输入到地。增益与运算放大器同相放大器的增益相同。只要确保降低输入电压，就不会过度驱动输出级。